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qv
毕奥-萨法尔定律:
均匀磁化:
MPmPm
uF即:
E匚.
丄勺vuzze.ivi
ruu
uroJdlri2
B/?
2
4L;
ri2
q
不均匀磁化:
库伦定理:
rr
F1qiq2⑴
MlimPmPm
ivilim
F2ro
4r
V0V
uur
rurir
urur
电偶极距:
Pe=ql
力矩:
L=PE
磁矩:
PmISn
LIS(nB)
电力线
磁力线
静电场的等势面
疋
义
就是一簇假想的曲线,其曲线上任一点的切线方向都与该点处的E方向一致.
就是一簇假想的曲线,其曲线上任一点的切线方向与该点B的方向相同•
就是电势相等的点集
合而成的曲面•
性质
(1)电力线的方向即电场强度的方向,电力线的疏密程度表示电场的强弱.
(2)电力线起始于正电荷,终止于负电荷,有头有尾,所以静电场是有源(散)场;
(3)电力线不闭合,在没有电荷的地方,任意两条电力线永不相交,所以静电场是无旋场.
静电场是保守场,静电场力是保守力.
(1)磁力线是无头无尾的闭合曲
线,不像电力线那样有头有尾,起于正电荷,终于负电荷,所以稳恒磁场是无源场.
(2)磁力线总是与电流互相套合,所以稳恒磁场是有旋场.
(3)磁力线的方向即磁感应强度的方向,磁力线的疏密即磁场的强弱.
(1)沿等势面移动电荷时静电力不作功;
(2)等势面的电势沿电力线的方向降低;
(3)等势面与电力线处处正交;
⑷等势面密处电场强,等势面疏处电场弱•
静电场的环路定理
磁场中的高斯定理
静电场中场强沿任意闭合环路的线积分
:
通过任意闭合曲面S的磁通量恒等于
(称作环量)恒等于零.即:
?
EvdV0.
tw-ttf即:
°
BdS0
S
说明的问题
电场的无旋性
磁场的无源性
ltr
电位差(电压):
单位正电荷的电位能差•即:
UabWABBEdl•
qqA
磁介质:
在磁场中影响原磁场的物质称为磁介质.
电通量
磁通量
电通量就是垂直通过某一面积的电力线的条数,用e表示.即:
eEgdSEdScos
SS
垂直通过某曲面磁力线的条数叫磁通量,用
m表示.即:
mBgdSBdScos
静电感应
磁化
电场对电场中的物质的作用
磁场对磁场中的物质的作用
在介质中求电(磁)场感应强度
方法
利用电介质时电场的高斯定理求电场感应强度
利用磁介质中的安培环路定理求磁场感应强度
通过电介质中任一闭合曲面的电位移通量等于
磁场强度沿任意闭合路径的线积分
(环量)等于
该面包围的自由电何的代数和.
穿过以该路径为边界的面的所有传导电流的代
显dSq°
数和,而与磁化电流无关.
・S内
vvv
11
HdlI
D0EP
uur
rBr
H——M
Pn
原理
uu
r1inr
Pe0E(各向同性介质)
1uu1jMn
r1e
MmH(各向同性介质)
D0rEE
r1m
rrir
B0rHH
(1)分析自由电荷分布的对称性,选择适当的
(1)分析传导电流分布的对称性
选择适当的
咼斯面,求出电位移矢量D.
环路,求出磁场强度H.
解题
irur
ir
ur
(2)根据电位移矢量D与电场E的关系,求出
(2)根据磁场强度H与磁场感应强度矢量B的
步骤
u
电场E.
关系,求出磁场感应强度矢量B.
uu
(3)根据电极化强度P与电场E的关系,求出
(3)根据磁化强度M与磁场感应强度矢量B的
电极化强度P.
关系,求出磁场强度M.
(4)根据束缚电荷e与电极化强度P关系,求
(4)根据磁化电流1。
与磁化强度M关系,求出
出束缚电荷e•
磁化电流1。
.
电(磁)场能量:
电场
磁场
电磁波
能量密度
1irur
e-DE
e2
1iuirm-BH
12222
wWeWm-(E2H2)E2H2
能量
1LrLr12
We—DEdV二一CU
22
1ULr12
Wm一BHdV二一LI
iruruir
WmDEdV=BHdV
位移电流与传导电流比较
静电场
涡旋电场
传导电流
位移电流
不同点
电荷
变化的磁场
自由电荷运动
变化的电场
电力线不闭和
电力线闭和
产生焦耳热
不产生焦耳热
相同点
对电荷都有力的作用
产生等效的磁效应
四种电动势的比较:
电动势
产生原因
计算公式
动生
洛仑兹力:
T~~rnivBdl
L
感生
ru
涡旋电场力:
FqE涡
i?
Edf塑dS
LSdt
自感
自身电流变化:
NmLI
iL口
dt
互感
相互电流变化:
21MI112MI2
dIdI
21M12M关系:
MkjL丄2
dtdt
楞次定律:
闭合回路中感应电流的方向,总是使得它所激发的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化高斯定理和环路定理:
恒定磁场
涡旋磁场
高斯定理
rr?
DdSq
ur
丘涡dS0
BdS0
2B涡dS0
环路定理
Edl0
rr「r
E^dls-BdS
trrDr
岩^涡d丨dSId
麦克斯韦方程组的积分形式
麦克斯韦方程组的微分形式
麦克斯韦方程组:
麦克斯韦方程组的积分形式麦克斯韦方程组的微分形式
电场的性质
°
DdSqdV
sv
oEdSq内dv
00
DxDyDz=D
xyz
E—
磁场的性质
s
BxByBZ0=Bxyz
变化电场和磁场的联系
rrrrDr
HdIIddS—dS
sst
HzHyDx
yzxt
HxHzDy
zxyt
HyHxDz
xyzt
变化磁场和电场的联系
rrdBr
Edl———dS
Ldtst
EzEyBx
yzt
ExEzBy
zxt
EyExBz
xyt
关系式(各相同性介质)
rrrrrrrr
DE0rEBH0rHEJE
恒流电流场
.荷密度
-J.
oj?
dSIt
磁场的物质性
电磁波的主要波性质
(1)独立存在
(2)具有粒子性(光子)
(3)有质量、能量、动量
(4)可与实物粒子转换(e+…+e-丫)
(5)无静止质量
(6)只能以光速运动
(7)有“可入”性,即多种场和一个实物可同时占有一个空间
(1)电磁波是横波
UTUU
(2)E和H同位相同周期变化
⑶fE厂H
utUU2
(4)E和H的振幅都正比于2
(5)v十
UUTUU—111
⑹辐射强度:
SEHS—SH-0cE(2-0cH2
电场和磁场的本质及内在联系:
静电场问题求解
基础问题
1.场的唯一性定理:
1已知V内的自由电荷分布
2V的边界面上的值或/n值,
则V内的电势分布,除了附加的常数外,由泊松方程
2
/
及在介质分界面上的边值关系
j(・)
唯一的确定。
两种静电冋题的唯一性表述:
空间的电势分布和导体上的面电
⑴给定空间的电荷分布,导体上的电势值及区域边界上的电势或电势梯度值荷分布(将导体表面作为区域边界的一部分)
⑵给定空间的电荷分布,导体上的总电荷及区域边界上的电势或电势梯度值荷分布(泊松方程及介质分界面上的边值关系)
2.静电场问题的分类:
分布性问题:
场源分布E电场分布
电位分布和导体上电荷分布
边值性问题:
场域边界上电位或电位法向导数
3.求解边值性问题的三种方法:
分离变量法
①思想:
根据泊松方程初步求解的表达式,再根据边值条件确定其系数电像法
根据电荷与边值条件的等效转化,用镜像电荷代替导体面(或介质面)上的感应电荷(或极化电荷)格林函数法
将任意边值条件转化为特定边值条件,根据单位点电荷来等价原来边界情况静电场,恒流场,稳恒磁场的边界问题:
电磁场的认识规律
一.静电场的规律:
1.真空中的静电场;
电场强度E
电场电势V静电场的力F静电场的能量
2.介质中的静电场;
电位移矢量D
DoEP
极化强度P
二•稳恒磁场与稳恒电流场
1.真空中的磁场强度B
Uo0「
4c1
I1dLR12
B(r)
U0
4v
rA
vR
0vR,
qvR
3dV
v3dq
—3
4
R
4R
2.真空中的电流密度J
荷密度
厂J
3.磁场矢位A
A—v-J(r'
)dv'
4RBA
4.介质中的磁场感应强度H
电荷:
(自由电荷,极化电荷)
DP
电流:
(传导电流,位移电流,磁化电流)
Jd
麦克斯韦方程组与介质中的麦克斯韦方程组包含是各种矢量的散度与旋度运算,有微分,积分形式两种
d
E
Edl
sBds
t
J
SHdl
IfsDds
fdts
sDdsQp(自由电荷)E—
Bds0BO
四.三大定律:
欧姆定律
JE
焦耳定律
安倍定律
五•守恒定律:
电荷守恒
能量守恒
六.在边界条件下的电磁现象:
n(D2D1)S(自由电荷面密度),或n(E2E1)—
n(BB2)0
n(E2Ei)0
n(H2H1)Js(传导电流面密度)
七.静电场与稳恒磁场的比较:
静磁场
E0
B0
BA
2aj
1(r'
)
(r)——-^dV'
4vR
1
A—v-J(r'
21
n(A2)n(A1)
—
n(
A
A1)Js
n
八稳恒电流场与介质中静电场的比较:
稳恒电流场(电源外)
介质中的静电场(p=0)
J0
D0
DE
JdSI
电磁波在空间的传播
1.亥姆霍兹方程
2.电磁波在介质分界面的反射与折射
菲涅耳公式
布儒斯特角
全反射
垂直入射
3.电磁波在导波结构中传播
导波的分类
矩形波导
传输线理论
4.电磁波传播的边界条件
电磁波的辐射
1.达朗贝尔方程
库伦规范
洛伦兹规范
2.电偶极场和电偶极辐射近区电磁场
远区电磁场
标量形式
矢量形式
%-D*
冠*辺1一0)=地
E讥二芒2才
nx(百—=0
Jln=S2n
^<
51-51)=0
—Js
初(岳-场2忑
旳J2)=5
*&
At_^2i
—
nx(A-^_)=0
巧02
4=A
在应用这些边界条件时"
必须牢记下列性质:
⑴在理想导体(<7=盂)内部的电磁场为零・理想导体表面存在A和A&
⑵在导电媒质(”J内部的电磁场不为零,分界面上存在久,但叭为零。
⑶在理想介质G=0)内部的电磁场不対零,分界面上兀为零,如果不是特意放置,必也为零“
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- 电磁场 公式 总结