固体物理学习题答案朱建国版.docx
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固体物理学习题答案朱建国版
固体物理学习题答案(朱建国版)
《固体物理学》习题参考
第一章
1.1有许多金属即可形成体心立方结构,也可以形成面心立方结构。
从一种结构转变为另一种结构时体积变化很小.设体积的变化可以忽略,并以R和R代表面心立方和体心立方结构中最fb
近邻原子间的距离,试问R/R等于多少,fb
答:
由题意已知,面心、体心立方结构同一棱边相邻原子的距离相等,都设为a:
2对于面心立方,处于面心的原子与顶角原子的距离为:
R=af2
3对于体心立方,处于体心的原子与顶角原子的距离为:
R=ab2
2a6Rf那么,==3Rb3a
1.2晶面指数为(123)的晶面ABC是离原点O最近的晶面,OA、OB和OC分别与基失a,1a和a重合,除O点外,OA,OB和OC上是否有格点,若ABC面的指数为(234),情况又23
如何,
答:
根据题意,由于OA、OB和OC分别与基失a,a和a重合,那么123
1.3二维布拉维点阵只有5种,试列举并画图表示之。
答:
二维布拉维点阵只有五种类型:
正方、矩形、六角、有心矩形和斜方。
分别如图所示:
正方六方矩形带心矩形平行四边形
a=ba=ba?
ba=ba?
b
a^b=90?
a^b=90?
a^b=120?
a^b=90?
a^b?
90?
1.4在六方晶系中,晶面常用4个指数(hkil)来表示,如图所示,前3个指数表示晶面族中最靠近原点的晶面在互成120?
的共平面轴a,a,a上的截距a/h,a/k,a/i,第四个指数123123表示该晶面的六重轴c上的截距c/l.证明:
i=-(h+k)并将下列用(hkl)表示的晶面改用(hkil)表示:
(001)(100)(010)(133)(110)(323)(213)
答:
证明
设晶面族(hkil)的晶面间距为d,晶面法线方向的单位矢量为n?
。
因为晶面族(hkil)
中最靠近原点的晶面ABC在a、a、a轴上的截距分别为a/h,a/k,a/i,因此123123
oanhd,1
oankd,………
(1)2
oanid,3
1
由于a=–(a+a)312
ooanaan,,,()313
把
(1)式的关系代入,即得
idhdkd,,,()
ihk,,,()
根据上面的证明,可以转换晶面族为
(001)?
(0001),?
,?
,?
,(100)?
,33)1((1323)(110)(1100)(323)(3213)(1010)(010)?
,?
(0110)(213)(2133)
1.5如将等体积的硬球堆成下列结构,求证球可能占据的最大面积与总体积之比为
(1)简立
3,2,2,,方:
(2)体心立方:
(3)面心立方:
(4)六方密堆积:
(5)金刚石:
68663,。
16
答:
令Z表示一个立方晶胞中的硬球数,Ni是位于晶胞内的球数,Nf是在晶胞面上的球数,Ne是在晶胞棱上的球数,Nc是在晶胞角隅上的球数。
于是有:
111ZNNNN,,,,ifec248
边长为a的立方晶胞中堆积比率为
34r,,FZ*33a
假设硬球的半径都为r,占据的最大面积与总体积之比为θ,依据题意
(1)对于简立方,晶胞中只含一个原子,简立方边长为2r,那么:
34/3,r,θ==36
(2)r
4
(2)对于体心立方,晶胞中有两个原子,其体对角线的长度为4r,则其边长为,那么:
r
3
33,2(4/3),,rθ==38(4/3)r
(3)对于面心立方,晶胞中有四个原子,面对角线的长度为4r,则其边长为r,那么:
22
32,4(4/3),,rθ==36(22)r
2
(4)对于六方密堆积
一个晶胞有两个原子,其坐标为(000)(1/3,2/3,1/2),在理想的密堆积情况下,密排六方结构中点阵常数与原子半径的关系为a=2r,因此
43,,2()r2,3θ==632ac2
(5)对于金刚石结构
3443r3,3Z=8那么=.,,,,,,ar38,FZ*8()316338a
1.6有一晶格,每个格点上有一个原子,基失(以nm为单位)a=3i,b=3j,c=1.5(i+j+k),此处i,j,k为笛卡儿坐标系中x,y,z方向的单位失量.问:
(1)这种晶格属于哪种布拉维格子,
(2)原胞的体积和晶胞的体积各等于多少,
答:
(1)因为a=3i,b=3j,而c=1.5(i+j+k)=1/2(3i+3j+3k)=1/2(a+b+c′)式中c′=3c。
-10显然,a、b、c′构成一个边长为3*10m的立方晶胞,基矢c正处于此晶胞的体心上。
因此,所述晶体属于体心立方布喇菲格子。
-303,
(2)晶胞的体积===27*10(m)c(ab),3k(3i3j),
1-303原胞的体积===13.5*10(m)c(ab),(333)(33)ijkij,,,2
3a3a1.7六方晶胞的基失为:
,,cck,aaij,,baij,,,2222
求其倒格子基失,并画出此晶格的第一布里渊区.
答:
根据正格矢与倒格矢之间的关系,可得:
32正格子的体积Ω=a?
(b*c)=ac2
22,,22,,2(),bc,2(),ca,,,,,,那么,倒格子的基矢为,,ijijb,b,12aa,,3a3a
2(),ab,2,,kb,3c,
其第一布里渊区如图所示:
1.8若基失a,b,c构成正交晶系,求证:
晶面族(hkl)的面间距为
1d,hklhkl222,,()()()abc
答:
根据晶面指数的定义,平面族(hkl)中距原点最近平面在三个晶轴a,a,a上的截距123
3
aaa312分别为,,。
该平面(ABC)法线方向的单位矢量是hkl
dhdkdlnxyz,,,aaa123
这里d是原点到平面ABC的垂直距离,即面间距。
由|n|=1得到
dhdkdl222()()()1,,,aaa123
1,hkl2222故d,,,[()()()]aaa123
1.9用波长为0.15405nm的X射线投射到钽的粉末上,得到前面几条衍射谱线的布拉格角θ如下
序号12345θ/(?
)19.61128.13635.15641.15647.769已知钽为体心立方结构,试求:
(1)各谱线对应的衍射晶面族的面指数;
(2)上述各晶面族的面间距;
(3)利用上两项结果计算晶格常数.
答:
对于体心立方结构,衍射光束的相对强度由下式决定:
2222IFfnhklfnhkl,,,,,,,,|[1cos()]sin(),,hkl
考虑一级衍射,n=1。
显然,当衍射面指数之和(h+k+l)为奇数时,衍射条纹消失。
只有当(h+k+l)为偶数时,才能产生相长干涉。
因此,题给的谱线应依次对应于晶面(110)、(200)、(211)、(220)和(310)的散射。
由布喇格公式
2sin
(1)dn,,,,hkl
1.5405,10得dm,,,,2.29510()110o2sin2sin19.611,1
同法得
,10dm,,,1.633410()2002sin,2
,10dm,,,1.337710()2112sin,3
,10dm,,,1.160910()2202sin,3
,10dm,,,1.040310()3102sin,4
4
应用立方晶系面间距公式
ad,hkl222hkl,,
222可得晶格常数adhkl,,,hkl
-10把上面各晶面指数和它们对应的面间距数值代入,依次可得a的数值*10m为
3.2456,3.2668,3.2767,3.2835,3.2897
取其平均值则得
10am,,3.272510()1.10平面正三角形,相邻原子的间距为a,试给出此晶格的正格矢和倒格矢;画出第一和第
二布里渊区.
答:
参看下图,晶体点阵初基矢量为aai,1
13aaiaj,,222
0ij,用正交关系式ba,,2,,,,,ijijij2,
求出倒易点阵初基矢量b1,b2。
设
bbibj,,bbibj,,111xy222xy
由ba,2,ba,0ba,0ba,2,11122122得到下面四个方程式
(1)aibibj()2,,,11xy
13
(2)aiajbibj,,,()()011xy22
aibibj()0,,(3)22xy
13(4)aiajbibj,,,,()()222xy22
2,由
(1)式可得:
b,1xa
2,b,,由
(2)式可得:
1ya3
5
由(3)式可得:
b,02x
4,由(4)式可得:
b,2ya3
于是得出倒易点阵基矢
22,,4,,,,bijbj12a3a3a
6
第三章习题答案
273.1试求由5个原子组成的一堆单原子晶格的格波频率,设原子质量m,8.35×10kg,恢复
1力常数β,15N?
m
i(,t,qna)解:
一维单原子链的解为X,Aen
据周期边界条件,此处N=5,代入上式即得X,X1N,1
i(5a)qe,1
所以,2(为整数)5aq,,,
55,,由于格波波矢取值范围:
。
则,,,,q,,,aa22
故可取,2,,1,0,1,2这五个值,
24,,42,,相应波矢:
,0,,,,5a5a5a5a
4qa,由于sin,代入,m及q值,,,m2
则得到五个频率依次为(以rad/sec为单位)
131313138.06×10,4.99×10,0,4.99×10,8.06×10
3.2求证由N个相同原子组成的一维单原子晶格格波的频率分布函数可以表示为
1,2N224,2式中是格波的最高频率,并求证它的振动模总数恰为,,,,,(,,,),,mmm,
N
ˆ,,,,解:
对一维单原子链,dN,,(,)d,,,qdq,2,qdq
q2,,,,,,所以
(1),d,
dq
4qa,sin由色散关系求得,,m2
d4qaa4aqa,,,a421/221/2
(2),cos,,(1,sin),[(),,]dqm22m222m
LNa,q,,而,则由
(1)式可得,,2,2,
242NaaN21/222,1/2,,,,,[,,],(,,,)m22,,m
4由于,则总的振动模数为,,mm
wwmm2N2,1/2,,N,,,d,,(,,,)d,m2,,00,
7
令,则积分限为0到,故,sin,,/2,m
,2,N221,2,,N,,,d,,,,Ncoscos,0,,0
9N23.3设晶体由N个原子组成,试用德拜模型证明格波的频率分布函数为,,,,,,3,m
23,解:
由书上(3,69)式可得
(1)gv,,,,,,,,,232v,
1/32由(3,71)可得,,,,,,6,nvDm
233由此可得,代入
(1)式得2,v,,3nm
9N2,,,,,,3,m
273.4对一堆双原子链,已知原子的质量m,8.35×10kg,另一种原子的质量M,4m,力常数
1β,15N?
m,试求
,
(1)光学波的最高频率和最低频率和;,,maxmin
A
(2)声学波的最高频率;,max
(3)相应的声子能量(以eV为单位);
A,(4)在300K可以激发频率为,和的声子的数目;,,,minmaxmax
(5)如果用电磁波来激发长光学波振动,电磁波的波长大小。
Mm4解:
(1),,,mM,m5
2,1313,,,6.70,10rad/sec,1.07,10Hzmax,
2,,1313,,5.99,10rad/sec,0.95,10Hz,minm
2,A1313,,3.00,10rad/sec,0.48,10Hz,maxM
,2
(2),,,4.41,10eVmax
,2,,,3.95,10eVmin
A,2,,,1.97,10eVmax
1n,(3),w/kTe,1
8
,A,,n,,0.276?
n,,0.221n,,0.873maxmaxmin
cc,2,5(4)光速,?
c,,v?
,,,2.8,10m,28,m,v,max
3.5设有一维晶体,其原子的质量均为m,而最近邻原子间的力常数交替地等于和10,且,,
最近邻的距离为,试画出色散关系曲线,并给出和处的。
,,q,0q,,,/a,qa/2
解:
设标为奇数的原子和附近为偶数的原子所处的环境不同,参看图,
β10ββ10β
am2
xxxx2n-12n2n+12n+2
,,,,,,,,mx10xxxx,,,,,2n2n,12n2n2n,1原子的运动方程应是,,,,,,,mx,,x,x,10,x,x2n,12n,22n,12n,12n,
,,即,,mx,,10x,x,11x2n2n,12n,12n
,,,,mx,,x,10x,11x2n,12n,22n2n,1
求格波解,令
qaqa,,,,221i,,n,,ti,,n,,,t,,,,22,,,,,x,Aex,Be212,nn
代入运动方程,可导出线性方程组为:
,,11,,2iqa/2,iqa/2,,,,,A10eeB0,,,,,,mm,,,,,11,,iqa/2,iqa/22,,,,,,,,e10eA,B0,,,mm,,,
2令,从A,B有非零解的系数行列式等于零的条件可得,,0m
2224iqa/2,iqa/2iqa/2,iqa/2,,,,11,,,,,(10e,e)(e,10e),000
可解出
22,,,,,11,20cosqa,101色散关系见下图0
时,,,q,0cosqa,1,,22,,,0,0,
9
时,,,qcosqa,,1,,20,,,2,,,,0,0a
3.6(在一维双原子链中,如,求证Mm,,1
2,,sinqa,1M
2m,2,(1,cosqa),2m2M
[证]由书中(3.22)式知,双一维原子链声学支
4mM,221/2,,,m,M{1,[1,sinqa]},12Mm(m,M)
4mMn,由近似式,,,(当x,,1)?
,11,x,1,nx?
M,,mmM
m,M14mM,,,221/2得,{1,[1,sinqa]},12mM2(m,M)
22,,22,,sinqa,sinqam,MM
2,?
sinqa,1M
2对,由于,,M,,mM,m,M2
(m,M)4mM,21/2,,,{1,[1,sinqa]},22mM(M,m)
M,m4Mm4Mm,221/2,{1,[(),,cosqa]}22mM,m,,,,M,mM,m
M,m4m,221/2,{1,[(),cosqa]}mM,mM
10
14m,2,{1,1,cosqa}m2M
2m,2,{1,cosqa}mM
2m2m,,22?
1,cosqa,(1,cosqa),2m2MmM
3.7在一维双原子晶格振动情况中,证明在布里渊区边界处,声学支格波中所有q,,2a轻原子m静止,而光学支格波中所有重原子M静止。
画出这时原子振动的图象。
A2cosqa,[证]由(3,18)第一式得,,当时且对声学q,,cosqa,02B2,,m,2a
1/22,,,支,代入上式即得:
,,,M,,
A0,故A,0,轻原子静止,,0mB,,2,2M
B2cosqa,,再由(3,18)第二式得,当时q,,cosqa,02A2,,M,2a
1/22,,,且对光学支,,代入上式即得,,,,M,,
B0故B,0,重原子静止,,0mA,,2,2M
3.8设固体的熔点对应原子的振幅等于原子间距的10,的振动,推证,对于简单晶格,Tam
1/2250kT,,Bm接近熔点时原子的振动频率,其中M是原子质量。
,,,aM,,
[解]当质量为M的原子以频率及等于原子间距的10,的振幅振动时,其振动能为:
a
211a,,222E,MA,M,,在熔点T时,原子的能量可按照能量均分定理处理,,,m2210,,
21a,,2即一个一维原子的平均能量为,于是有M,,kT,由此得kT,,BmBm210,,
1/2250kT,,Bm,,,,aM,,
11
21,,,D3.9按德拜近似,试证明高温时晶格热容3[1]C,Nk,,,vB20T,,
x4,TexdxD3证明:
由书(3.73)式可知,,9(/)CNkTTvBD2,0x,1e,,在高温时,,则在整个积分范围内为小量,因此可将上式中被积函数化简为T,,,xD
x44422,,exxxxx2,,1,,,,,x2x,x22/2/2,,x3,,x12,ee,,1,e,,,,x1,,,,x,,1224,,
35,,,,11,,,,3DD将上式代入的表达式,得CCNkTT,,,9(/),,vvBD,,,,TT360,,,,,,,,
32,,,,11,,,,3DD,,,NkTT9(/)1,,BD,,,,TT320,,,,,,,,
2,,,1,,D,,Nk31,,B,,T20,,,,,,
,3.10设晶格中每个振子的零点振动能为,试用德拜模型求三维晶格的零点振动能2
23V,gV解:
由(3,69)式知,状态密度,,,,,,,,,232v,
2,,13,VDD,则,,E,,,,d,,,d,0023,,0022v,
D,3,V13,VD34,d,,,,2323,04v16v,,0
3V,4,,D2316v,
1/3V,,2?
,6,v,,DN,,
3,VN923?
E,,6,v,,,N,DD02316vV8,
3.11在德拜近似的基础上,讨论由一个N个原子组成的二维晶格的比热,证明在低温下
2T其比热正比于
证明:
此题可推广到任意维m,由于
m1m,1,,,,dN,gqdq,Cdq,Cqdq,g,d,
12
1,,d,m1,1,,?
g,,,Cq,,,dq,,
m,1m,1而德拜模型中,故,,,,vqg,,q,,
2,,kTB,,egd,,,,,,,,?
C,kvB2,,,,,kTBkT,,e,1,,B
,令,则上式变为,xkT
11xmxm,,xexexp1mm,,,CTTdxTdxv22,,xx0,,,,,1,1ee
,D在低温时x,,,DkT
1xm,,ex则积分为一个于T无关的常数dx2,x0,,,1e
m3故对三维m,3C,TC,Tvv
2对本题研究的二维m,2C,Tv
对一维m,1C,Tv
2ebUr,,,3.12设某离子晶体中相邻两离子的相互作用势为,,,b为待定常数,平arr
10衡间距,求线膨胀系数。
r,3,10m0
3gkB解:
由书上(3.114)式知,线膨胀系数,,,24fr0
32,,,,1dU1dU,,,,g,,f,,其中:
,23,,,,2dr3!
dr,,,,rr00
22edUe9b,,8由平衡条件?
b,r,,,0,,02109drrr,,r000
2222,,16e990b52e2e90b4e,,g,,,,,?
f,,,,31134124,,6rr3r2r2rr000,00,0
8,10由于r,3,10m,e,4.806,10CGSE0
13
16k,1.381,10erg/KB
13rkB0,5?
,,1.46,10/K216e
3.13已知三维晶体在附近一支光学波的色散关系为q,0
222,试求格波的频谱密度,,,,,q,,,,,Aq,Bq,Cq,,0xyz
222解:
?
,,,Aq,Bq,Cq0xyz
222qqqyxz,,,1则,,,,,,,,,000
ABC
4这是q空间的一个椭球面,其体积为,而,abc3
1/21/21/2,,,,,,,,,000a,b,c,,,ABC
3LV,,,q空间内的状态密度,故椭球内的总状态数N为,,q,,,,32,(2,),,
1/2,V413/2,,N,,,,,,,03ABC3,,2,,,
1/21/2dNV1V,,,1/2,,0故,,,,,,,,,,,,022d4ABC4ABC,,,,,
14
第四章
4.1晶体中空位和间隙原子的浓度是否相同,为什么,
答:
晶体中空位和间隙原子的浓度是相同的。
在离子晶体中,由于电中性的要求,所以晶体中的空位和间隙原子一般都是成对出现,所以它们的浓度是相同的。
4.2试从能量角度说明滑移方向必定是密排方向.
4.3如果已知空位形成能为Eu=0.67eV,试问当温度为300K时在金里肖特基缺陷数与格点数之比是多少,
答:
设肖特基缺陷数为n,格点数为N。
那么由公式
Eu,nkTB,eN
可得
190.671.610,,,n,23-121.3810300,,=5.682*10,eN
154.4某间隙原子在晶格的间隙位置间跳跃。
该间隙原子在晶格中振动的频率为2*10s-1,如该间隙原子在跳跃过程中需要克服的势垒高度为0.1eV,求该原子在1s内跳跃的次数。
答:
由公式
Ea,kTBvve,o
可得
0.1eV,,231513,,1.3810300=2*10*0.02=4*10vve,o
4.5在离子晶体中,由于电中性的要求,肖特基缺陷多成对地产生,令n代表正、负离子空位的对数,W是产生一对缺陷所需要的能量,N是原有的正、负离子对的数目。
(1)试证明:
n/N=Bexp(-W/2kT);B
(2)试求有肖特基缺陷后体积的变化?
V/V,其中V为原有的体积。
答:
(1)设n对肖特基缺陷是从晶体内部移去n个正离子和n个负离子而形成的。
从N个正离子中形成n个正离子空位的可能方式数为
N!
W,1()!
!
Nnn,
同时,从N个负离子中形成n个负离子空位的可能方式数也是
N!
W,2()!
!
Nnn,
于是,在整个晶体中形成n对正、负离子空位的可能方式数
N!
2WWW,,[]12()!
!
Nnn,
由此而引起晶体熵的增量为
15
N!
,,SkInWkIn2BB()!
!
Nnn,
设形成一对正、负离子空位需要能量w,若不考虑缺陷出现对原子振动状态的影响,则晶体自由能的改变
N!
(1),,,,,,,FUTSnwkTIn2B()!
!
Nnn,
,F热平衡时,,并应用斯特令公式,从
(1)式得()0InNNInNn!
,,T,n
,,,FNn()2[()()]2[()]20,,,,,,,,,,,,,wkTNInNNnInNnnInnwkTInNnInnwkTInTBBB,,nnn
wn2kTB,e,Nn
因为实际上N?
n,于是得
n/N=Bexp(-W/2kT)B
(2)对离子晶体的肖特基缺陷来说,每产生一对缺陷同时便产生了两个新的结点,使体积
3增加。
当产生n对正、负离子空位时,所增加的体积应该是,,Vna2
3式中a为离子最近邻距离。
因为为晶体原有的体积,有上式可得VNa,2
3,Vnan2,,3VNaN2
EkT/AB4.6已知扩散系数与温度之间的关系为:
DDe,o
下列数据是锌在铜晶体中扩散的实验结果:
T/K8781007
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