结构的位移计算和刚度校核Word下载.docx
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3)预先知道变形后的位置,以便作出一定的施工措施:
(起重机吊梁、板)(屋架安装)(建筑起拱)(屋窗、门、过梁)(结构要求高,精密)
四、计算位移的有关假定(简化计算)
1)弹性假设
2)小变形假设
建立平衡、应变与位移、位移与荷载成线性关系
3)理想约束(联结,不考虑阻力摩擦)
变线性变形体系(线弹性体系)
形荷载和位移呈线性关系,且荷载全撤除后位移将全部消
体{失,无残余变形,(可用位移叠加原理)
系非线形变形体系
(分段线形叠加)
4)位移叠加原理(类似内力、反力叠加)
6-2变形体系的虚功原理
一、位移
实位移:
外因作用下结构实际位移
虚位移:
根据解题需要,虚设位移状态(满足变形协调+边界条件)
广义位移
二、功:
力所做的功:
该力大小乘以力方向上的相应位移
常力的功:
T=PXA=PXDxcosa(大小、方向、作用点不变)变力的功:
T=sdT=sPXcos(P,ds)xds
力偶所做的功:
功两要素:
力与位移P:
广义力(力、力偶、相对力、相对力偶)
A:
和广义力相对应的广义位移(线、角、相对线、相对角)
注意:
在定义功T时,没有说位移△是由力P引起的,可能由P或其它原因,但P力照样作功。
例:
简支梁,两个集中力,分别作用,先后作用。
可以看出:
不论位移是否由内力引起,只要在力的作用方向上有位移,该力就对位移作功。
引出功的形式有两种:
实功:
力与位移相关。
力在其本身引起的位移上所做的功。
积分得:
T=PX相对位移
/2,恒正
虚功:
力与位移无关。
力在由其它原因(别的力、温度变化……)引起的位移上所做
的功,力X位移
注:
①力:
广义力;
位移:
2虚功并非不存在之意,力和位移是分别属于同一体系的两种彼此无关的状态,只强调作功的力与位移彼此独立无关:
做功的位移不是由力引起的,而是由其它因素(其它力、其它外因)引起的
3作虚功的位移,并不限于荷载引起的,也可以由其它原因引起的。
4实功恒为正,虚功可正可负
5两种功计算方法不同本章讨论虚功原理,目的是为了研究结构的实际状态:
1)未知力:
虚位移
2)求位移:
虚力
所以作虚功时,力状态和位移状态是彼此无关的,其中任一可以虚设,但并不是随便假设。
所以对于虚功,应该强调两点:
1)假设的这种虚位移(或虚力)和所研究的实际力系(或实际位移)完全无关,可以独立地按照我们的目的而虚设;
2)假设的虚位移(或虚力)在所研究的结构上应该是可能存在的位移(或力)状态;
也就是:
位移状态:
应该满足结构的变形协调条件,边界条件
力状态:
应该满足结构的平衡条件。
1、广义力和广义位移对应(虚功的几种形式)
2、无关
关于虚功的几点说明
3、其他外因
4、一个实际、一个虚设、解决两类问题
5、独立按求解目的假设
6、满足相应条件
三、刚体虚功原理(简单回顾一下)
对于某一刚体体系,存在一个力状态,满足静力平衡条件
同时存在一个位移状态,满足变形协调条件+边界条件两种状态无关
,对于力状态中所有外力对位移状态中对应的位移所做虚功总和为0。
力状态、位移状态可以分别是虚设的,贝虚功原理有两种形式:
虚位移原理:
求力
虚力原理:
求位移
1、虚位移原理,求静定结构的约束力(支反力或内力)(结合例题)
取实际力状态,解除待求约束力的约束,用约束力代替,静定结构一可变
(刚体体系)沿待求约束力方向虚设单位位移,以刚体体系产生的位移状态
虚位移状态f虚功原理
Ci—
B
单位位移法:
在拟求未知力X方向虚设单位位移,利用几何关系求SP特点:
利用几何方法求解静力平衡问题。
2、虚力原理,求刚体体系的位移(结合例题)
单位荷载法:
在待求位移方向虚加一个单位荷载(两者对应,以达作虚功的目的)特点:
用静力平衡的方法来求解几何问题。
推广到变形体的位移计算。
3、静定结构在支座移动时的位移计算(结合例题)
上面2的方法可以推广一下:
从上节课的分析可知,静定结构在支座移动时,不产生任何内力及变形,因此结构的位移纯属刚体位移,可以利用刚体体系的虚功方程求解。
例:
四、变形体体系的虚功原理
1弯曲转角、轴向伸缩变形、横向剪切错动:
刚体体系的虚功原理不再适用,但可以将之推广:
由能量守恒:
W+H=.EH:
外部吸收的能量;
W:
外力所做的功
:
E=T+UT:
动能;
U:
变形能的增加(内力做功);
E:
结构能量的改变若加载缓慢,不考虑能量损耗:
W=U外力所做的功=结构形变能的变化=内力所做的功
变形体体系上第I状态的外力沿第u状态中相应的位移所作的虚功(外力虚功)变形体体系上第I状态的内力沿第u状态中相应的变形(应变)所作的虚功(内力虚功)
2、形变能:
由于结构的材料发生变形而储存在结构内部的能量,等于加载过程中内力
所做的功:
任一隔离体轴向拉伸或压缩剪切错动弯曲变形
U=内力所做的功
对任一微段:
du二Ndu亠iQrds亠iMd若各微段的变形连续分布:
对一杆件u二Ndu亠iQrds一Md:
对整个结构而言:
U八,.Ndu•Qrds•Md3、虚功方程
■-iP.d,:
-7Ndu亠二.iQrds亠]iMd「外力虚功=内力虚功
实际力状态:
外力:
P;
内力:
N、Q、M满足平衡条件实际位移状态:
△;
变形:
durdsd「满足相容条件虚位移状态:
幕
虚变形:
:
u:
虚力状态:
虚外力:
P
虚内力:
NQMQ
虚位移原理:
实际力状态+虚位移状态
'
、PE八Nu.Q、M、「
实际位移状态+虚力状态
、P.—'
NduQrdsMd:
也就是说:
作功的外力和内力组成力状态应满足平衡条件;
位移和应变(变形)、位移状态应
满足变形协调条件和边界条件。
这两种状态是彼此无关的,其中一个可以虚设,计算结构位移时应取实际的位移状态,再虚设一种平衡的力状态进行求解(虚力原理)。
2)上式变形体体系的虚功原理适用于所有变形体体系(二维板壳结构和三维块体),我们用于一维杆件结构的变形体体系的虚功原理。
3)实际的力状态或虚设的力状态(内外力)均应满足的静力平衡条件。
4)杆件结构的每一个杆件的位移状态(实际或虚设)均应满足:
①任一微段满足应变〜位移关系;
②边界位移满足约束边界条件。
这两个条件即为变形协调条件,如果一个杆件的位移状态满足这两个条件,则称这种状态能满足变形协调条件或称他是几何可能的位移状态。
6-3位移计算的一般公式(单位荷载法)
一、基本公式的推导:
一刚架:
在外荷载、支座位移及温度变化等作用下而发生变形—产生位移,要求:
任
点K沿指定方向K-K的位移分量Aka,实际位移状态5-14a,Ca实际的支座位移,&
a、丫a、Ka,实际的轴向应变、剪切角、曲率。
仿照刚体体系求位移方法(单位荷载法):
取实际的位移状态作为位移状态,虚设一个力状态,越简单越好,且要求和△ka相对应,使虚功方程含△ka,要求对△ka作虚功,所以沿K-K方向虚加一无量纲的单位荷载Pk=1(单位荷载法),则结构在虚单位荷载作用下,支座C产生虚反力R?
瓦”,产生内力N?
Qk,Mk组成一个平衡的力状态,和原位移状态无关(虚)。
5-14b)外力虚功=P/kR1G•R2C2R3C3=1,K•RC
内力虚功-'
NduQrdsMd:
由虚力原理建立虚力方程得:
1「:
K、Rc八NduQrdsMd
因此:
k-八Rc、(NduMd「Qrds)
二、公式应用说明:
1、引起位移的外因可以是荷载,也可以是初应变、支座位移、温度变化、装配误差、制造误差、材料胀缩等。
2、引起位移的变形可以是弯曲变形,也可以是轴向变形或剪切变形,同时含刚体位移
3、所能计算的位移可以是线位移,也可以是角位移或相对线(角)位移,也就是广义位移。
4、杆件结构的类型可以是梁、刚架、桁架、拱或组合结构,它们可以是静定的,也可以是超静定的。
5、材料可以是弹性,也可以是非弹性的
6、应用这个公式每次可以求一个广义位移分量。
沿待求位移方向加虚单位力时指向可以任意假设,若求得的位移为正值,贝憔示实际位移的指向和假设单位力的指向相同。
7、所加的虚单位广义力应该和所求的广义位移对应。
1)求某点(截面)的线位移:
水平、竖向、某方向、总的线位移,沿所求线位移方向加单位力。
△CV△CV
2)结构上某截面C的角位移,单位力偶
5)两截面相对角位移,两截面上加两方向相反的单位力偶
9AB
6)两杆件的相对角位移
两个方向相反的单位力偶如图,每个单位力偶由两个集中力形成。
前述广义位移主要有六种形式,相应的广义力也有六种,两者一致
6-4静定结构在荷载作用下的位移计算
般公式
k=RC-二(NduMd—iQrds)
若引起位移的外因仅是荷载,即仅考虑荷载作用:
1)支座位移C=0,也无温度影响;
记为:
剪力、
2)微段变形du,rds,d「是由实际荷载在ds微段引起的轴向、剪切和弯曲变形dup,r?
ds,d。
设Np、Qp、Mp分别表示实际荷载作用下结构内微段的轴力、弯矩。
对于线弹性材料,由材料力学公式知:
_AS2
2k=飞-ydA*——剪应力沿截面分布不均匀的修正系数,和截面形状有关。
Iab
矩形截面:
k=1.2
圆形截面:
k=10/9
工字形截面:
k=A/Ai,Ai(腹板面积)
薄壁圆环形截面:
k=2
3)代入位移公式,得由荷载引起:
kP八/NdUp'
.Md:
p、QrPds
这就是平面杆件结构在荷载作用下的位移计算公式
沿所求位移方向虚设单位荷载P=1求所求结构位移的方法
1、N、M、Q:
P=1引起的内力对于静定结构均可由平衡条件求解
Np、Mp、Qp:
实际荷载引起的内力。
两组内力符号规定一致
2、EA、EI、GA:
抗拉、抗弯、抗剪刚度。
位移与截面有关
3、:
杆件长度积分;
v:
各杆件和积分值求和积分法建立内力函数时,实际状态与虚拟状态的坐标应取为一致
4、对于不同类型的结构,上式可以简化:
1)梁、刚架:
以弯曲变形为主,轴向、剪切变形很小,可以略去。
(结合例题说明)
kp八业ds八-NN^.l
pEAEA
一般取一项,但当拱轴线一压力线成为合理拱轴时,N为主要时取两项
4)组合结构:
梁式杆,只考虑M
{轴力杆,只考虑N
5、计算基本步骤:
(1)P=1;
(2)Np、Mp、Qp;
(3)N、M、Q;
(4)代入公式
二、公式应用:
这种直接利用公式积分求位移的方法:
积分法。
①各杆可根据需要取不同坐标轴,列内力表达式;
2同一杆两种状态内力表示时,坐标轴应相同;
3同一杆件,两种状态下,内力正负号规定应相同;
4须对所有杆件叠加,不能遗漏。
6-5图乘法
梁式杆件在荷载作用下位移计算公式:
因为一般情况下,每杆的Mk、Mp变化规律各不相同,同一杆荷载复杂时,分好几段列方程,你必须每个杆取一坐标系,列弯矩方程、积分、叠加。
当1)杆件较多;
2)
荷载较复杂时,求解起来比较困难。
将内力与内力图联系起来——图乘法
、图乘计算原理及计算公式
1、条件:
①对于一段等截面直杆;
2当EI沿长度方向不变时,(工程中梁、刚架、组合结构的杆件大多是等截面直杆且由同一材料做成);
3分别作出该段杆的M;
、Mp图,若其中有一个图形乃直线图形。
杆段图:
•yc
EI
说明:
(dw=Mp(x)dx;
dx很小—小矩形)=空Ax*dw,几何意义:
微面积dw对y轴的EIA
面积矩;
Ax*dw:
AB段Mp图的面积wp对y轴的面积矩。
用xo表示Mp面积的形心到
y轴的距离,则根据材力(理力)的分析:
Mp图的面积wp对y轴的面积矩=Mp图的面
其中y0k为Mk图中与Mp图的形心相对应的竖标。
当然:
如果Mp图为直线图形,"
k图为直线或曲线图形,可得类似结果。
结论:
对于一般EI=常数的等截面直杆,求由弯矩引起的位移时,若"
k图是直线
个式子就是图乘公式如果结构上每一个杆均可图乘,则工"
丛dS=X世
EIEI
图乘法求位移把列弯矩方程,求积分的问题一作M图,求面积、形心、竖标的问题,如果作M图比较熟练,那么当1)杆件较多,2)荷载较复杂,图乘法比积分法方便、
优越二、公式应用说明:
1注意应用的三个条件
2、符号:
M;
图和Mp图在同侧(积分值为正,所以…),(w和yo在杆件基线的同侧时)w、yo为+,否则为-。
面积、形心、竖标三者关系。
3、几种常见图形的面积和形心位置(P115页图7-14。
)
a)三角形:
面积w=lh/2,形心21/3(直角);
面积w=lh/2,形心(l+a)/3
b)全二次抛物线(上凸):
面积w=2lh/3,形心1/2
c)二次抛物线(上凸):
面积w=2lh/3,形心5l/8
d)二次抛物线:
面积w=lh/3,形心3l/4
e)三次抛物线:
面积w=lh/4,形心4l/5
f)n次抛物线:
面积w=lh/(n+1),形心(n+1)l/(n+2)
抛物线顶点:
顶点处的切线与基线平行。
4、图乘法的关键:
求w;
形心的位置;
yo,但应注意其三个应用条件。
对于简单图形,确定w、形心的位置及y0均比较容易;
对于复杂图形,确定w、形心的位置及y0均比较困难,这时可将图形分成许多简单图形的叠加,分别定面积、形心和竖标,分别图乘叠加,求代数和。
弯矩图的叠加是竖标的叠加,而非图形的叠加。
图乘法应用时的几个具体问题。
1)如两个弯矩图形均是直线,则标距y0可取自其中任一图形(对应)。
2)如一个为曲线,另一个是几段直线组成的折线,则分段叠加。
3)两个梯形图乘(公式计算)(变化形式,有正负、异侧)
4)均布荷载作用区段,区段叠加法、分解(对应),弯矩竖标叠加而非图形叠加。
(a+b)图乘c=a图乘c+b图乘c,图乘法的优势:
利用大家比较熟悉的内力图的作法。
下面我们再讨论两个题目:
luimuuuuumumuiu
A£
Mp
.—(!
lql222l1ql22l-l12lql222l2-ql2~l)
El233833233323
Uql4(图乘法)
12EI
6-6静定结构温度变化时的位移计算
静定结构由于温度变化,不产生内力,但由于材料自由伸缩引起各微段发生变形温度引起的位移计算的一般公式:
二戏二'
Ndw'
Md:
m:
Qrtds
式中:
1微段ds轴向变形dut:
假设温度变化沿截面高度成直线变化,此时温度变化时截面仍保持为平面。
tl、t2:
为截面上、下边缘温度变化;
,若截面对称,则t」t22
t二^^t!
hlt2,为杆轴线处的温度变化
hh
t2ds-qds
h
3、微段ds剪切变形rt:
rt=O,由于对于杆件结构,温度变化不引起剪切变形
4、代入公式:
轴向变形+弯曲变形
若为等截面杆
—Mds
八:
tNds'
h
t
tNdsMds
h'
5)公式应用注意说明:
1正负号规定:
由于公式右边为内力所作的变形虚功,故当实际温度变形与虚拟内力方向一致时其积为正,相反时为负。
一般规定:
t以升温为正;
轴力N:
以拉力为正;
弯矩M:
以弯曲变形与t引起的变形一致为正
2对于具体结构公式可以简化:
梁、刚架:
一般略去轴向变形的影响
桁架:
二kt-'
nNJi.tl
组合结构:
综合考虑梁式杆、轴力杆
③当桁架由于制造误差,其杆件长度与设计长度不符时,所引起的位移计算:
•:
km="
N..I
式中,l为各杆长度的误差,升长为正,缩短为负;
N以拉力为正。
6、计算步骤:
(2)绘N、M图,计算图形面积;
(3)计算杆轴线处温度变化
(4)代入公式
6-7静定结构支座移动时的位移计算
静定结构由于支座移动引起的位移计算属于刚体体系问题。
一、一般公式:
由单位荷载法公式:
•k二―・Rc八(NduMd「Qrds)
若只考虑支座移动影响,则公式简化为:
厶“RC式中:
R:
虚拟状态下
的支座反力;
C:
实际位移
正负号规定:
若R与实际支座位移c方向一致时,其积为正,相反时为负。
二、求解步骤:
(2)R;
(3)代入公式
6-8线弹性结构的互等定理
线性变形体系有四个互等定理,这些互等定理在求位移和超静定结构的内力时是十分有用的。
互等定理的应用条件是:
1)
线性变形体系
材料处于弹性阶段,①、&
成正比
结构变形很小,不影响力的作用
同一种结构的两种受力状态:
状态1、2。
①取状态1上的力系为作功的力系,取状态2上的位移作为虚位移,则
w2=u12二、.M”;
亠-iNdu?
亠._IQ1r2ds
(状态1的外力在状态2位移上的虚功二状态1上各微段内力在状态2变形上所做虚功)
②取状态2上的力系为作功的力系,取状态1上的位移作为虚位移,则
W2i二U21八M?
dI亠]iNdUi亠iQ2「ids
(状态2的外力在状态1位移上的虚功二状态2上各微段内力在状态1变形上所做虚功)
_,M1d^_,N1d^_,kQ1
='
M2N2Q2ds
EIEA'
GA
③W12二W21
在一线性变形体系中,状态I的外力由于状态U的位移所作的虚功二状态U的外
力由于状态I的位移所作的虚功。
同一位置的广义力和广义位移应该对应。
现在讨论这两个力按不同的次序先后作用于这一结构上时所作的功:
先日、后R;
先R、后R。
这两种加载情况,外力先后次序虽不同,但最后的荷载及变形情况是相同的,则两者加载情况所作的总功应相等。
外力所作的功和加载次序无关。
二、位移互等定理
两种状态,只作用一广义力:
W12二P1,12^^21二卩2・=21
由功的互等定理:
玉岂,即:
P2R
「2-2(单位力巨=1引起的R作用点沿P1方向的位移=单位力P1=1引起的P2作用点沿巨方向的位移)
在一线性变形体系中,单位力P2=1引起的P1作用点沿P1方向的位移(在数值上)=单位力R=1引起的R作用点沿P2方向的位移
应用:
力法计算超静定结构时使用。
三、反力互等定理
同一体系中任意两个约束1、2:
状态1:
支座1发生单位位移△1=1,在支座2产生反力「21状态2:
支座2发生单位位移△2=1,在支座1产生反力「12根据功的互等定理:
r21A2=r12A1
r21=r12
对于一线性变形体系,支座1由于支座2的单位位移所引起的反力r21等于支座2
由于支座1的单位位移所引起的反力「21。
位移法计算超静定结构
(两种状态中,同一支座的反力、位移应对应)
四、反力位移互等定理
同一体系中任意两个状态:
支座1发生单位位移△1=1,在2处产生位移;
-21状态2:
2处作用单位力P2=1,在支座1处产生反力r12'
根据功的互等定理:
WZ=r12‘x1+1xS21'
W12=0
r12'
=-S21'
1处的反力「12’=
(2处)的位移,
对于一线性变形体系,由于单位荷载P2=1所引起的结构某一支座因支座1发生与反力方向相一致的单位位移时所引起的单位荷载作用处但符号相反
混合法计算超静定结构。
后三个互等定理均是功的互等定理的特例。
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