1、紫外可见光检测器紫外-可见光检测器 第三节 光电二极管阵列检测器 光电二极管阵列检测器的开发是近 10 多年内高效液相色谱技术最重要的进 步。1975 年 Talmi 首次报道了二极管阵列系统的使用，后来 Yates、Kuwanan 和 Milano 等人对该项技术做了进一步发展。 1982 年惠普公司推出世界上第一台商 品化二极管阵列检测器 HP 1040A(图 4-3-14)，是根据该公司开发的第一台光电 二极管阵列分光光度计技术设计而成的。从此液相色谱分析获得许多重大发展， 一次进样可得到更多的信息， 数据处理更快， 不仅可以克服普通紫外可见吸收检 测器的缺点， 而且还能获得色谱分离组分
2、的三维光谱色谱图， 为分析工作者提供 十分丰富的定性定量信息。 此后该种检测器又有一些新的改进， 获得了更好的波 长分辨率和更高的灵敏度。光电二极管阵列检测器， 又称光电二极管列阵检测器或光电二极管矩阵检测 器，表示为 PDA( photo-diode array)、PDAD(photo-diode array detector)或 DAD (diode array detecto)r 。此外，还有的商家称之为多通道快速紫外 -可见光检测器 ( multichannel rapid scanning UV-VIS detector )，三维检测器( three dimensional dete
3、ctor)等。光电二极管阵列检测器目前已在高效液相色谱分析中大量使用， 一般认为是液相色谱最有发展、最好的检测器。光学多通道检测技术不仅仅可以采用光电二极管阵列做为光电检测元件。 硅 光导摄像管是首先被应用到液相色谱阵列检测器的光电检测元件， 但由于紫外响 应弱，成本比光电二极管阵列高， 响应慢等缺点而较少应用。 电荷耦合阵列检测 器(charge-coupied device array detecto，r CCD 检测器)具有很多优异的性能：光 谱范围宽、量子效率高、暗电流小、噪声低、线性范围宽等。但 CCD 检测器的 紫外响应弱信号收率低， 有碍它的进一步发展。 其它的光电检测元件同样具
4、有以 上这些缺点， 因此光电二极管成为目前最主要、 最常用的光学多通道检测技术的 光电检测元件。一、工作原理和仪器结构由于光电二极管阵列检测器在结构上的主要特点是用光电二极管阵列同时 接受来自流通池的全光谱透过光。 为了适应这种特点， 所以它在结构和光路安排 上与普通的色散型紫外 -可见光检测器有重要区别 （图 4-3-15）。色散型紫外 -可见 光检测器光源发出的光线，先经过单色器（光栅式或滤光片式）分光，选择特定 波长的单色光进入样品池，再由光电接收元件（光电管、光电倍增管等）接收。 因此，它一次只能接收检测一个波长的光强度， 其光学系统又称单色仪。 而光电 二极管阵列检测器是令光线先通过
5、样品流通池， 然后由一系列分光技术， 使所有 波长的光在接收器同时被检测， 其光学系统又称多色仪。 这种与普通的光谱检测 器相比，样品与光栅的相对位置正好相反的结构， 经常被称为 “倒光学 ”（ reversed optics）系统。二极管阵列检测器的结构如图 4-3-14 所示。氘灯光源发出的连续光，经过 一消色差透镜系统聚焦在流通池内。 然后透过光束经会聚后通过入射狭缝进入多 色仪。在多色仪中， 透过光束在全息光栅的表面色散， 并投射在二极管阵列元件 上。多色仪是经过精心设计的， 保证其聚焦面与接收器能很好地吻合。 因此列阵 上各个元件同时收到不同波长的光波。 检测器的阵列由 211个二极
6、管组成， 每个 二极管宽 50m，各自测量一窄段的光谱。光电二极管所接收的光强度是通过测量固态线路开关连接到公共输出线上的存储电容器的电荷量来传播。 这些开关由 一个寄存器控制， 首先，给电容器充电到一个特定的量， 在每一次测量周期开始 时，由于光照射二极管，产生入射光二极管电流，导致充电电容器的部分放电， 因而给电容器重新充电的电流量正比于放电所需的光强度。 二极管阵列检测器通 过其光电二极管阵列的电子线路，快速扫描提取光信号，在 10ms 左右测出整个波长范围 190nm-600nm 的光强。扫描速度非常快， 远远超出色谱峰的流出速度， 因此可用来观察色谱柱流出物的每个瞬间的动态光谱吸收图
7、， 即不需要停留跟随 色谱峰扫描。经计算机处理后，构成时间-波长-吸光值三维光谱色谱图 (4-3-16)。图 4-3-17 是双光束二极管阵列检测器的光学系统， 以氘灯( 200nm-380nm)及钨 灯( 381nm-600nm)作为光源，从光源发出的光经反射通过狭缝后进入分光器。 当光束照在分光器不能转动的扇形镜上时， 被反射到环形镜 1 上，再进入参比池， 透过参比池的光经会聚和反射通过狭缝进入多色仪。 在多色仪中， 参比光束和样 品光束快速地交替照在单色器上， 由全息凹面光栅色散后， 投射到光电二极管阵 列元件上。二极管阵列可以是线性阵列，也可以是多极二极管阵列。一般来说， 二极管数目
8、多(以 35 到 1024支不等)，则每个二极管跨越的波长范围窄，光谱 分辨率高，成本也高。早期的二极管阵列检测器有两大弱点： 灵敏度偏低； 光谱分辨率远低于普通 的紫外 -可见分光光度计。整个光路系统中的聚光镜及光路长度是一对影响光能 量的矛盾。聚光镜厚，光路可短一些，以减少光能量损失，但是聚光镜的玻璃及 消色差镜也会损失光能量， 反之其能量将损失在光路中。 另外，狭缝宽度也影响 光能量，狭缝窄一半，其能量下降至原来的 1/8，而较大的狭缝宽度可降低信号 噪音。高分辨率是进行光谱精细结构分析、 光谱对照和化合物鉴定的前提。 二极管 阵列检测器的波长分辨率是由两个指标来决定的， 一是光学单元，
9、 一是二极管数 目。控制光谱分辨率射光学单元的关键是进入光谱仪的入口狭缝。 光学系统如同 一个滤光器， 它的光谱带宽取决于入口狭缝的宽度。 狭缝宽度一般在几十微米到 几百微米，产生几个纳米的光谱带宽， 视光路的结构、 光电二极管的尺寸不同而 有些差异。显然，狭缝越窄，光谱分辨率越高。光谱带宽（光学分辨率）对整个 波长分辨率的影响比数学带宽 （数学分辨率： 由二极管数目和整个波长范围决定 的每个二极管所接受的波长范围）要大一些。随着技术的发展， 二极管阵列检测器的性能已得到较大提高。 如有的生产商 家采用新的光路设计， 在整个光路中无透镜， 全部使用反光镜， 最大限度地减少 光能量损失，在狭缝宽
10、度降低时仍可保证足够的光通量，从而同时提高灵敏度、 分辨率和线性范围。 采用优化的色谱检测条件参数， 选择合适的检测带宽、 参比 波长和响应时间等， 这些都有利于灵敏度的提高。 一般选择光谱吸收峰的半峰宽 （即最大光谱吸收值一半处的谱带宽度） 作为检测带宽。对大多数有机分子而言， 最佳带宽为 30nm 左右。以提高检测灵敏度为目的的单一波长检测带宽在 5nm 左 右，以获得高光谱分辨率为目的的光谱扫描带宽可减少到 1nm。从检测波长下的 吸光值中连续扣除参比波长下的信号，减少由于溶剂组成的微小变化而产生的 “液体棱镜 ”效应以及由于光源不稳定产生的基线波动， 可提高灵敏度。 色谱信号 的采集是
11、通过在特定波长范围内取一系列数据点以固定的频率产生的。 对一个信 号点而言，响应时间越长，累加的数据点越多，则检测器的统计噪音降低，但响 应时间太长会使一个窄峰上采集的点数减少。理想的响应时间取决于色谱峰宽。 多数情况下， 1s-2s 的响应时间比较适合于定量分析的要求。为提高灵敏度，痕 量分析中响应时间可增加到 2s 以上。使用改进的信号放大装置，可进一步提高 信噪比。另外，许多新的计算机数据处理软件开发的功能中也包括有提高二极管 阵列检测器性能的功能。新一代的光电二极管陈列检测器波长范围宽，可达 190nm-950nm；狭缝编程可使狭缝宽度在几秒内改变； 光学分辨率最高为 1.0 nm。从
12、 20 世纪 80 年代中期以来，光电二极管阵列检测器已经成为高效液相色谱 紫外 -可见光检测器的最好选择。但与普通的可变波长紫外 -可见光检测器相比， 二极管阵列检测器的灵敏度要低一个数量级。 而二极管阵列检测器灵敏度提高对 化合物检测的重要性不仅在于分析检测限的降低， 样品量的减少， 线性范围的扩 大，而且可以提高痕量分析的精度和谱库检索以及峰纯度鉴定结果的准确度。 提 高检测器灵敏度的两个办法是降低背景噪声和加大响应信号。 影响背景噪声的主 要因素有：1光强低时， 硅光电二极管的短噪声增加， 为此应加大检测器光学系统的光 通量。2自然噪声低的光电元件和模拟电子元件的成本高。 微处理器、转
13、换器和光源产生的电磁干扰影响检测器模拟信号的灵敏度。 模拟和数字信号滤波器在信号处理过程中影响基线噪声， 该噪声的降低与 色谱、光谱分辨率的提高成为一种矛盾因素。 现有的技术手段很难降低上述背景 噪声。一般地说， 影响化合物响应信号的摩尔吸光度和浓度值都不能改变， 检测器 响应信号与吸收池长成正比，但单纯的提高吸收池长会同样倍数的加大池体积， 导致峰展宽的加大。一种被称为光导流通池的设计是在 50nm 长（ 10 倍于普通 流通池）、10L体积的池内表面加一层特殊的低折射率材料， 入射光束的角度大 于临界角， 入射光几乎没有被内表面材料吸收而在流通池内表面全反射， 可提高 信噪比五倍之多。 另
14、外，从流通池出来的透射光一般都是以圆形光束的形式传播 的。然而为了得到最好的光谱分辨率， 这种圆形光束应在到达光栅之前变形成狭窄的线形光束。传统的做法是用一个机械狭缝， 但却最终限制了透射光的光通量。 为此，一种改进办法是在流通池出口处由一组光纤排成圆柱形， 这样绝大多数透 射光都可以穿过光纤，而且以线性光束射出，同时保证了光通量和光谱分辨率。 目前，二极管阵列检测器的灵敏度得到较大提高，噪声最低可达 3*10-6AU 。微型色谱柱在理论和实践上有许多优点： 被分离的峰扩张较小； 减小溶剂消 耗量；在比较低的体积流速下，能获得高线速度，实现快速分离。由分析型 LC 降低分离规模引起的直接可能后
15、果是检测器灵敏度不足， 严重的谱带展宽， 色谱 峰高降低， 峰容量大幅度减少。 简单将光束通过色谱柱末端的毛细管， 可使谱带 展宽降至最小， 但光程过短。 人们曾尝试设计特殊形状的检测池， 希望通过增加 光程来提高灵敏度。 但结果不尽人意， 一些光通过毛细管的硅胶壁而损失掉， 造 成检测灵敏度的降低和非常强的非线性响应。一个较好的光电二极管阵列检测池设计如图 4-3-18。池长 5mm，体积为250nL。检测池的材料是一种独特的无定形荧光聚合物( Teflon AF)，具有非常 好的 UV 和可见光透明度，折光率小于水。 Teflon AF 类似于光纤的包层，而流 动的样品流则类似于光纤的芯。
16、检测池的光导性质可以传输与常规 8L分析型DAD 检测池相同多的光，而且池体积小、光程长、噪声低，更为重要的是改善 了检测限，能够检测 10-15mol 的肽。因为所有的光都通过样品，所以线性很好。、主要特点和功能这种新型检测器在紫外 -可见光检测器的发展中是一次突破，可以提供关于色谱分离、定性定量的丰富信息。其主要特点是：可以同时得到多个波长的色谱图，因此可以计算不同波长的相对吸收比。可以在色谱分离期间，对每个色谱峰的指定位置实时记录吸收光谱图，并 计算其最大吸收波长3在色谱运行期间可以逐点进行光谱扫描， 得到以时间 -波长 -吸收值为坐标的 三维图形（三维色谱光谱图） ，可直观、形象地显示
17、组分的分离情况及各组分的 紫外-可见吸收光谱。由于每个组分都有全波段的光谱吸收图，因此可利用色谱 保留值规律及光谱特征吸收曲线综合进行定性分析。4可以选择整个波长范围、几百纳米的宽谱带检测，仅需一次进样，将所有 组分检测出来。其中，它区别于普通紫外 -可见光检测器的最主要、最基本的特 点就是快速扫描被测组分的紫外 -可见吸收光谱。由于具有以上特点，二极管阵 列检测器在进行色谱分析中给出了一些特殊功能。（一）色谱峰的准确定性液相色谱法通常使用绝对或相对保留时间对色谱峰进行定性。 这种定性较为 粗略，要确认该峰是何种化合物， 还需收集色谱柱后流出液， 进一步做红外光谱、 核磁共振和质谱分析。 利用
18、二极管阵列检测器则非常方便， 随着每一色谱峰的流 出，自动采集峰顶的光谱图。 将其与计算机存贮的谱库中光谱图做对比， 进行计 算机谱库检索。 如果被测组分的光谱图与谱库中某一光谱图完全重合， 说明两者 很可能是同一化合物；如不重合，则非同种化合物。几种统计方法可用于自动光谱比较。由于紫外 -可见光谱的精细结构信息较 少，所有吸收值的最小二乘拟合系数可以给出最佳结果， 而计算相关系数所需的 时间很短（小于 1s）。一种自动光谱比较的方法能给出两个光谱的匹配因子和相 应的化合物名称。 表 4-3-6 是一色谱峰的光谱谱库检索结果和匹配因子表。 匹配 因子 1000 代表光谱完全一致，一般 990
19、以上代表光谱相似，在 900-900 之间意 味着有一定的相似性， 而低于 900 说明这是两个不同的光谱图。 匹配因子受许多 参数的影响，可以化分为系数参数和数学参数。 系统参数由样品及分离方法决定， 包括化合物的种类， 基体化合物的光谱吸收， 光谱噪声水平以及由溶剂产生的背 景吸收、光谱滑移等。 数学参数可以通过设定仪器软件加以调整， 包括预选标准 光谱的保留时间窗、导数光谱、吸光值阀值、平滑算法、波长范围以及为补偿流 动相影响的光谱扣除等。把握这些参数对匹配因子的影响比较困难。而且紫外 - 可见吸收光谱的缺少特征性也是色谱峰定性的一个限制， 需要利用色谱保留值的 规律及光谱特征吸收曲线综
20、合进行定性分析。表 4-3-6 匹配因子表二）峰纯度检验对于一个色谱峰是否只包含一个或者多个组分的峰纯度问题， 使用普通的单 波长检测器，只能靠原信号或导数信号的峰形状去判定。 这种方法当然很不可靠， 因为色谱峰形状受众多参数的影响， 并在很大程度上取决于色谱的分辨率。 利用 二极管阵列检测器的多信号功能及光谱信息， 可以判定一个色谱峰的纯度及分离 状况。现有许多峰纯度检测的方法如： 从色谱峰不同部位取光谱归一化； 取两个 波长下的吸光值比率；数据的三维图；多重吸收比率；组分的光谱抑制；作为洗 脱时间函数及原始组分分析光谱解卷积法等。其结果可以用图示方式表示或 者以峰纯度因子形式的数字量表示。
21、为了增加紫外 -可见光谱鉴定的准确性，在 进行谱库检索之前，最好首先做色谱峰纯度检验， 还需参考标准组分的保留时间， 对复杂基体的光谱干扰和基线噪声干扰也应扣除。色谱峰不同部位的光谱归一化是最常用的峰纯度检验方法。 通常的做法是对 色谱峰分别在峰前沿、 峰顶点、 峰后沿三个位置采集光谱， 无论是直观比较还是 计算机计算纯度因子，都可以清楚地显示纯峰和不纯峰之间的差别。图 4-3-19 （a）为在峰前沿所得的纯山梨酸光谱图， （ b）为在峰后沿所得的纯苯甲酸光谱， （c）为在峰尖处所得的二者的混合光谱。对于一个纯化合物，在波长 1 下的摩尔吸光系数应当正比于另一波长 2下 的摩尔吸光系数，即两个
22、波长下的吸光值比（ A1/A）2应为常数。采用多通道 检测技术，测定色谱分离组分在多个不同波长的吸收比， 由于此比值与浓度无关， 所以当沿色谱峰各点的吸光度比为一常数时， 表明该峰是纯峰。 所谓多通道检测 是指利用计算机技术，用多个波长（一般是最大吸收波长）检测色谱流出物，通 过计算机数据处理， 将其吸收比值连续计算予以定性和评价色谱纯度。 由于不用 重复进样和改变色谱分离条件， 大大节约了分析时间， 提高了检测灵敏度和选择 性，但急剧梯度变化或基线噪声可能导致分析结果不准确。 故多通道检测技术中 最常用的两个波长的吸光值比率法多用于质量控制， 例如药物的纯度控制， 而在 研究分析中应用不太广
23、泛。 多重吸收比率法的原理与两个波长的吸光值比率法相 近。不只是用两个波长， 而是相对于最大吸收波长下的所有波长做出比率图。 程 序重复检索出每一光谱的最大吸收波长， 并据此重建色谱信号， 再沿整个色谱图 画出其它波长的色谱信号比率。 由这一程序就可以很快地观察到在整个色谱图上 所有峰的纯度情况，适用于方法的开发研究。另外，三维光谱色谱图显示了吸光值对于波长及时间的变化， 该图可以沿轴旋转以发现包藏的杂质峰。这种方法要求有较熟练的操作技巧。三）峰抑制如果两个化合物在色谱图中并未完全分离开， 但它们的吸收光谱却有很大差 别。这样，利用二极管阵列检测器的双通道检测技术， 即使这两个组分在整个波 长
24、范围内都有吸收， 也可通过选择适当的测定波长、 参比波长和带宽， 使一种化合物的色谱峰被完全抑制， 提高选择性， 实现未分离峰的准确定量分析。 这种方 法被称为峰抑制（ peak suppression）或者信号差减。以分析生物样品中咖啡因存在条件下的盐酸噻嗪为例。如图 4-3-20 所示的 光谱图中，盐酸噻嗪的最佳检测波长是 222nm（）2，在该波长下，咖啡因也有 显著吸收，因此不能用普通的可变波长检测器定量检测。 而在二极管阵列检测中， 可选择 282nm（ ）4作为参比波长（此波长下咖啡因的吸光值与波长 222nm 下 的吸光值相等），当检测波长与参比波长的吸光值差减后，完全不检测咖啡
25、因。 同样地，可以抑制盐酸噻嗪而对咖啡因准确定量。 这时，应设定检测波长为 204nm （ ）1，参比波长为 260nm（3）。图 4-3-21 是这种峰抑制技术的色谱结果。这 种峰抑制技术的代价是灵敏度将降低约 10%-30%。（四）宽谱带检测 当使用普通的可变波长检测器对未知物进行色谱分析时，常常需要多次进 样，每次改变不同检测波长才能确认检测所有的色谱峰。 而利用二极管阵列检测 器，可以选择整个波长范围，例如从 190nm 到 600nm，谱带宽度为 400nm，仅 需一次进样，则在这一段波长范围内有吸收的所有组分都能被检测出来。图 4-3-22 是一个毒物样品，无论选择 250nm，还
26、是选择 280nm，都检测不出所有 色谱峰，只有选择从 220nm到300nm 的宽谱带检测，才能保证三个峰被同时检 测出来。五）选择最佳波长一旦色谱峰能够检测， 下一个任务便是对每一个峰找到其相应的最大吸收波 长。二极管阵列检测器在给定的波长范围内实时采集每一色谱峰的光谱， 并计算 其最大吸收波长。 利用该结果， 可以通过设定时间波长程序， 使检测波长随时间 变化而改变， 从而提高每一分离组分的检测灵敏度； 也可以采用各组分的最大吸 收波长同时进行多通道（多信号）检测，即在多个波长下监测样品。抗生素药物 在食品中的含量受到不同要求的限制，需要监测含量。图 4-3-23 和图 4-3-24 是 抗生素药物的色谱图和光谱图。 为了获得最高灵敏度， 选择三个不同波长监测样 品。三、主要应用二极管阵列检测器的特殊功能可以应用在许多领域， 发挥着独特而重要的作 用，大大扩大了液相色谱的应用范围。 本节仅就二极管阵列检测器在药物学、 临 床医学、毒物学、生物科学、食品和饮料、环境、石油化工和高分子化工领域中 的应用列举一些典型例子（略） 。
